では、
以外にもEq. (50)
を満たす解が存在することをみた。
実際には、どの解が実現するのか。
十分低温の場合には、系のエネルギーが最低になるのは
すべてのスピンが揃った場合であるので、
の解は安定とは思われない。
一方、分配関数の定義(3)を思い出すと、
系の最低のエネルギーを持つ状態、
の状態が
等しい重みで足し合わされるべきであると考えられる。
このことは、有限系の場合には正しいが、
熱力学極限では注意が必要である。
全てのスピンが上向きの状態を、下向きの状態を
とする。
では、系のHamiltonian
は
スピン自由度の変換
(for all
)
について対称である。
従ってもちろん、
と
のBoltzmannウェイトは等しい。
この2つの状態のBoltzmannウェイトの比を考える。
今微小な外場を入れると、
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(53) |
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(54) |
系に自発磁化があった場合、この磁化は外場同様、
系のスピンの向きを固定する効果がある。
熱力学極限では従って、一度どちらかの状態となっている
系に対して、
の系は出現確率は
ゼロとなる。
このように、Hamiltonian のレベルでは対称な状態が、
統計力学的に非対称に現れるような現象を、
対称性の自発的破れ(spontaneous symmetry breaking)
とよぶ。
状態が実現されているとき、状態
が現れないことは、
次のように理解できる。
系の全てのスピンが上を向いた状態から、下を向いた状態へ
移行するためには、ある領域で下を向いたスピンが生じ、
その領域が広がってゆくことが必要である。
系のエネルギーを増加させているのは、この領域の表面の、
スピンが反並行になっている部分である。
2次元系の場合には、下向きスピン領域の表面(周長)
が広がってゆく必要があるが、無限系の場合には
このエネルギーが無限大とならなければ全てのスピンが
下向きの状態への遷移が起こらないことになる。
1次元系では状況は異なる。 上向きスピン領域と下向きスピン領域の表面は常に ひとつの反並行スピン・ペアとなる。 周期的境界条件の場合には、これが2箇所存在する。 従って、系のエネルギーをそれ以上増加させることなく、 スピンが逆向きの領域が広がってゆくことが出来る。 この効果のため、有限の温度では、対称性の自発的破れは 起こらない。